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Segundo esta expressão antialimenta a luz ao longo de um cone que eixo coincide com uma luz de incidente, e — uma esquina entre este e a direção que forma um cone. Na tela,

O primeiro Alimenta a linha S1 encontra a maior intensidade na direção de um raio de raio laser. No processo do aumento de uma esquina uma intensidade reduz e não encontra outro máximo em nenhuma certa direção. (A emergência de máximos no subsequente Alimenta S2 e linhas S3, e também os máximos muito débeis na linha S1 têm a razão especial que não discutiremos aqui.)

Vamos considerar um campo E ondas, a onda que cai e compõe-se de com uma frequência e de duas ondas espalhadas de e. Indicaremos amplidões destas ondas respectivamente por, e, usando índices idênticos para vetores de onda e fases. O campo casual pode descrever-se pela expressão

onde e — vetores de onda da queda e ondas disseminadas — coordenada espacial, e — coordenada. A interação forte desta onda pode acontecer a uma molécula só perto de uma ressonância, e consequentemente, com uma frequência em um infravermelho que é a frequência de golpes. Por isso, para o cálculo da força de F só usaremos que a parte da expressão geral que contém a frequência diferencial. A expressão geral tem uma aparência

Deixe o quanto da radiação ou, de outra maneira, (como, a) dissipa-se em uma molécula, - com a excitação de energia ele no estado principal a um de tipos de, possível para ele, com uma frequência ressoante. Como isso o quanto espalhado terá mais pequena energia. Equilíbrio de energia

A dispersão no antialimenta o partido observa-se na forma dos anéis concêntricos que rodeiam um raio de raio laser da luz. Os anéis subsequentes correspondem um com uma frequência maior (comprimento de onda mais curto). Alimenta a dispersão tem várias direções, mas a maior intensidade de - leve na direção do ramo que cai.

O mecanismo de onda da dispersão de Raman em interação de uma molécula capaz a flutuação ressoante com uma frequência (ou a várias flutuações), com a queda e ondas. A vibração molecular pode apresentar-se na forma de como a flutuação de um ponto com x (o ponto é um de átomos de um ter a massa de t), com o coeficiente da atenuação de R e esforço elástico devolvendo um ponto no equilíbrio de. Abaixo da influência da força periódica externa que resulta de um com um campo casual de uma onda E o movimento que se descreve pela equação cria-se

preguiça. De outra maneira de negócios com antialimenta a dispersão que se descreve pela expressão é (Executando uma condição que a chegada contínua da energia a uma onda só se garantirá se

O primeiro antialimenta a linha AS1 que corresponde ao primeiro Alimenta a linha S1 acha um máximo forte da intensidade em um ângulo da dispersão aproximadamente 3,0 °. Ao que parece, antialimenta a dispersão não acontece na correção de uma luz de incidente, e depois que um máximo rapidamente cai ao zero.

, e tenha direções precisamente certas. Enquanto antialimenta fótons têm realmente precisamente certo, os fótons de Stokes dissipam-se em várias direções, a coisa principal 0'brazom na direção do raio que cai. Tsayger com empregados ofereceu-se pelo mecanismo do processo da dispersão de Raman. Assim cada passo é um de dois fótons no qual dois fótons e um fóton tomam parte. Ao último lá corresponde o vetor de onda da onda que resulta das vibrações moleculares coerentes excitadas pela onda ótica que cai. O primeiro passo compõe-se na formação de um fóton de Stokes e phonon do primeiro fóton de raio laser: