M Sica De Outro

O viciado em hábitos de orçamento

As ondas solitárias que se abriram por, e realmente se comportam como uma partícula. A onda não passa pequeno no seu. Quando as ondas solitárias estão contíguo, a grande onda diminui-se e diminui, e a onda que foi pequena, ao contrário, acelera-se e cresce. E quando a pequena onda cresce a grandes, e grandes reduções aos tamanhos pequenos, os solitons também dividem-se as folhas maiores para a frente. Assim, os solitons comportam-se como bolas de tênis.

De fato esta equação é a um o confidente, como na sua conclusão de uns pequenos parâmetros ( . Se a influência - destes parâmetros, dirigindo-os ao zero, receberemos uma de partes da decisão de D'Alamyober.

no qual e, k e  — constantes, em  = o ±k é a solução da equação (. Nesta decisão e — amplidão, k — número de onda, e  — frequência. A decisão representa a onda posposta no ambiente com uma velocidade de fase

Na prática deve criar dificilmente uma onda monocromática, e normalmente tratar com Zug (o pacote) de ondas nas quais cada onda se estende com a velocidade, e a velocidade da distribuição de um caracteriza-se pela velocidade de grupo

O verdadeiro trabalho dedica-se à pesquisa da equação de Kortevega – de Friza. A revista literária extensa em um sujeito de pesquisa executa-se. Estudam-se vários esquemas diferenciais da equação KDF. A conta prática com o uso cinco esquemas de comércio de bufarinheiro de ponto óbvios realiza-se

onde g — a aceleração de gravidade, e um

Descrição de modelo. Agora o interesse crescente na pesquisa de processos de não lineares em várias áreas da física observa-se (por exemplo, em ótica, física de plasma, radiophysics, hidrodinâmica, etc.). Para estudar de ondas da amplidão pequena, mas final em ambientes dispersivos em um da equação modelar muitas vezes usam a equação de Kortevega do Friso (KDF):

Ondas em água há muito atraída a si mesmos um de pesquisadores. Une-se com isto representam o fenômeno largamente conhecido na natureza e, além disso, acompanham o movimento de navios na água.

Contudo se pensar, tal a uma onda solitária de Russell torna-se. A matéria é que devido à especificidade este longo tempo inicial se considerou como bastante fato. Realmente, então o mundo físico pareceu linear e o princípio da superposição considerou-se como um dos princípios fundamentais da maioria de teorias físicas. Por isso, nenhum de pesquisadores não deu à abertura de uma onda na água do valor sério.

Depois da aplicação várias vezes da integração em partes os e quartos integrais reduzem-se. O segundo e o terceiro o desaparecem por causa de condições de contorno. Assim do primeiro integral recebemos:

Voltando a ondas na água, notaremos que podem analisar-se usando as equações bem conhecidas da hidrodinâmica da qual se conhece que não são lineares. Por isso, também, as ondas na água geralmente são não lineares. Só em um caso de pequenas amplidões estas ondas podem pelo linear.

Vamos entrar no espaço linear de h de funções líquidas, em uma grade com valores em nós de uma grade de yi=yh (xi). Ele que as condições da frequência de y0=yN se satisfazem. Além disso, formalmente acreditamos yi+N=yi já que eu 

Usando a aproximação especial, é possível a que o princípio da superposição de decisões da equação de Kortevega Fris não se execute e por isso esta equação é não linear e descreve ondas não lineares.